Современная электроника №7/2024

ВОПРОСЫ ТЕОРИИ 38 WWW.SOEL.RU СОВРЕМЕННАЯ ЭЛЕКТРОНИКА • № 7 / 2024 отметили, что крайне сомнительным выглядело то, что ширина сверхпрово- дящих переходов не менялась в зави- симости от приложенного магнитного поля, что никогда ранее не наблюда- лось для класса гидридных сверхпро- водников. Кроме того, они отметили аномальную резкость переходов кри- вых, как в отсутствие, так и особенно в присутствии приложенных магнит- ных полей. Этот момент также разительно отли- чался от уже известных эксперименталь- ных данных по другим сверхпроводни- ковым гидридам, а также не поддавался описанию с помощьюизвестных теоре- тических моделей. Хирш и Марсильо подчеркнули, что наличие градиентов давления, в принципе, должно уширять резистивный переход, что не наблюда- ется в данных, представленных в статье Nature 586 CSH. Особенно авторы подчеркивали, что необходимо в очередной раз потребо- вать от Диаса предоставить научной общественности первичные необрабо- танные данные. Изложенные в этой статье вопросы и критические замечания профессор Хирш направил по электронной почте в Университет Рочестера в августе и повторно в ноябре 2021 года. Далее эти претензии будут упоминаться как «First Complaint». В связи с этим обви- нением Университет Рочестера ини- циировал внутреннее расследование «Inquiry #1». После долгих переписок Диас и один из его постоянных соавторов, партнёр по бизнесу Ашхан Саламат (Ashkan Salamat), опубликовали в декабре 2021 года препринт, в котором «Raw Data» были представлены в форме таблиц, соответствующих разным давлениям. В этом препринте Диас и Саламат совершенно иначе, чем они утверж- дали ранее в оригинальной статье [1], описали методику учёта фона. Методика основана на так называ- емом «User Defined Background – UDB» (фон, определяемый самим пользо- вателем). Смысл этого нового метода авторы так полностью и не раскры- ли, ссылаясь на условия неразглаше- ния патентной тайны. Подробнее об этом будет сказано ниже. В 2024 году этот препринт был снят с публикации. В редакционных ком- ментариях при этом было дословно сказано: «Это опровержение связа- но с недавним расследованием, про- ведённым Университетом Рочестера, результаты которого непосредственно влияют на представленные данные и метод учёта фона» [5]. Между тем дискуссия между Хир- шем и Диасом продолжалась. В дека- бре 2021 года Хирш опубликовал препринт [6] с предварительными результатами математического анали- за «необработанных» данных, которые Диас представил в работе [5]. В конце августа 2022 года профессор Джорж Хирш вместе с другим профес- сором из Университета Женевы Дирк ван дер Марелем (Dirk van der Marel) опубликовали на сайте arXiv «расши- ренные комментарии» к статье Диаса Nature 586, 373, 2020» [7]. Не вдаваясь в подробности, отметим, что в этой рабо- те авторы надёжно обосновывают на 22 страницах текста, снабжённых 30 иллю- страциями, несостоятельность доказа- тельств Ранго Диаса, приведённых в Nature 586, о сверхпроводимости CSH. Позже уточнённый и расширенный вариант этой работы, в который вошли и результаты препринта Хирша, были опубликованы в журнале «International Journal of Modern Physics B» [8]. Прежде всего, нужно отметить, что Диас нигде абсолютно точно и одно- значно не определяет, что именно за фон и первичные данные показаны в табличном виде [5]. Он просто вво- дит без дополнительного объясне- ния такие, например, термины, как «Measured Voltage», «Random Noise», «Background Signal», «Superconducting Signal», «Raw Data». В своей статье Хирш и Марель проанализировали три воз- можных варианта использования дан- ных из препринта [5] для проверки научной достоверности кривых тем- пературной зависимости магнитной восприимчивости, приведённых в [1]. В одном варианте, который пред- лагал Диас, использовался разра- ботанный им метод «User Defined Background – UDB». В другом случае можно было воспользоваться тради- ционным вариантом, когда на пер- вом этапе предлагается определить по табличным данным [5] «изме- ренное значение» ( χ mv' ( T ) Measured Voltage) и «фоновый сигнал» ( χ bg' ( T ) Background Signal), включающие «слу- чайный шум» (Random Noise). Затем вычислить «сигнал сверхпроводимо- сти» ( χ sc' ( T ) superconducting signal) по формуле: χ sc ' ( T ) = χ mv ' ( T ) – χ bg ' ( T ). (1) На рис. 3 показана кривая зависимо- сти магнитной восприимчивости от температуры для давления 160 ГПа, восстановленная по данным, приве- дённым в [1] и [2]. Больше всего нареканий вызывает кривая фона (Background). Как отмече- но в статье [1], эти данные были полу- чены для одного и того же образца, но при давлении 108 ГПа. Тогда возника- ет вопрос, почему на всей шкале фон χ bg ' ( T ) достаточно хорошо коррелиру- ет с необработанными данными χ mv ' ( T ) и какова природа этого фона? Почему фон значительно больше в необрабо- танных данных [5], чем в данных, опу- бликованных в [1]? Третий вариант оценки достоверно- сти графиков в работе [1] заключался в аппроксимации этих кривых и даль- нейшем их математическом анализе. Хирш и Марель показали, что кривую зависимости магнитной восприимчи- вости от температуры для давления 160 ГПа, приведённую в статье [1], можно достаточно точно аппрокси- мировать с помощью функции: χ sc' (T) = q(T ) + P(T), (2) где: q(Т) «квантованная компонента», определяемая как 0,16555хN с целыми числами « N »; P ( T ) определяется функ- цией кубического сплайна с 15 узлами, Рис. 3. [8] Кривая зависимости магнитной восприимчивости от температуры для давления 160 ГПа, восстановленная по данным, приведённым в [1] и [2]; (Данные = Исходные данные – Фон) Необработанные данные Необработанные данные Фоновые показания Фоновые показания Данные Данные χʼ( nV ) T(K) 167.0 167.5 168.0 168.5 169.0 169.5 170.5 171.0 171.5 172.0 172.5 173.0 0 –2 –4 –6 –12 –14 –16 –18 –20 T(K)